Примена меких магнетних материјала у индустрији почела је крајем 19. века. Са порастом електроенергетске и телекомуникационе технологије, нискоугљенични челик је коришћен за производњу мотора и трансформатора, а фини гвоздени прах, гвоздени оксид, фина гвоздена жица, итд. коришћени су у магнетном језгру индуктивног намотаја у телефонској линији.
Уобичајена магнетна својства меких магнетних материјала
Интензитет магнетне индукције засићења бс: Његова величина зависи од састава материјала, а одговарајуће физичко стање је да су вектори магнетизације унутар материјала уредно распоређени. Интензитет преостале магнетне индукције бр: је карактеристични параметар на петљи хистерезе, вредност б када се х врати на 0. Однос квадратности: бр∕бс Коерцитивна сила хц: То је величина која указује на тежину магнетизације материјала, а зависи од састава и недостатака материјала (нечистоће, напрезање, итд.). Магнетна пермеабилност μ: је однос б према х који одговара било којој тачки на петљи хистерезе, што је уско повезано са радним стањем уређаја. Почетна пермеабилност μи, максимална пермеабилност μм, диференцијална пермеабилност μд, амплитуда пермеабилности μа, ефективна пермеабилност μе и пропустљивост импулса μп. Киријева температура тц: Магнетизација феромагнетних супстанци опада како температура расте. Када се достигне одређена температура, спонтана магнетизација нестаје и постаје парамагнетна. Критична температура је Киријева температура. Одређује горњу граничну температуру на којој раде магнетни уређаји. Губитак п: губитак на хистерези пх и губитак на вртложна струја пе п=пх плус пе=аф плус бф2 плус ц пе ∝ ф2 т2 / , ρ се смањује, метода губитка на хистерези пх је смањење принудне силе хц; метода за смањење губитка на вртложне струје пе је Проређивање дебљине т магнетног материјала и повећање отпорности ρ материјала. Губитак језгра у слободном мирном ваздуху повезан је са порастом температуре језгра као: Укупна дисипација снаге (мв)/површина (цм2)
